电子科学与技术专业英语翻译

8单元（1）

数字信号是序列实数或复数数字，代表一个时间，空间或其他变量的信息承载量的波动。基本初等离散时间信号为单位抽样信号δ（米）定义为

其中M为离散时间指标。一个数字信号x（M）可表示为一个数的总和振幅规模和时移单位作为样本

许多随机过程，如语音，音乐，雷达和声纳，产生的信号是连续的时间和幅度连续的。被称为连续信号的模拟，因为它们的波动，随着时间的推移类似的信号源的变化。对于数字处理，模拟信号进行采样，每个样品到N位数字的转换。数字化过程中应执行的原始信号，这样可以恢复从没有丢失信息数字化版本，并与一样高的是在一个应用程序所需的保真度。图1展示了一个带有模拟输入数字信号处理器框图配置。低通滤波器可消除外以上预先选定的范围波段的信号频率。该采样保持（S/小时）为单位，定期采样信号转换成离散时间信号的连续时间信号。

模拟到数字转换器（ADC）的地图将每一个n位数字连续的振幅样本。处理后处理器的数字输出可以被转换回模拟使用数码至模拟转换器（DAC）和一个低通滤波器，如图1所示的信号。

时域采样和模拟信号的重构

一个模拟信号转换为一个n位的数字序列由两个采样和量化的基本步骤。采样过程中当有足够高的速度进行，可以捕捉信号的速度最快的波动，可以是一个无损耗行动中，模拟信号可以通过采样序列插值恢复。每到一个n位的数字，采样量化涉及到一些不可撤销的错误和可能的资料损失。但是在实践中量化误差可以通过使用，如在数字音频高保真一个适当的高数位微不足道。一个采样信号可以建模为一个连续时间信号x（t）和周期性脉冲序列p作为采样和模数转换（吨）产品。

其中Ts为采样间隔和采样函数p（t）的定义为

频谱P（f）采样函数p（t）是一个周期性脉冲序列也给予

其中fs=1/Ts是采样频率。由于两个时域信号的乘法是同等价就其频谱卷积我们

在经营金融时报[?]表示的傅立叶变换。在公式（6）信号的频谱卷积第十章（f）与每个脉冲δ（架F-韩国林业局），班×（f）和围绕韩国林业局它。所以作为表达公式（6），一个为x（t）在其谱trum定期重复X结果（六）为中心的信号采样频率。当采样频率大于两倍的信号最高频率的含量较高，那么重复的信号频谱是分开的。在这种情况下，模拟信号可以通过收回采样信号通过一个模拟低通带截止频率Fs的过滤器。如果采样频率低于2Fs，那么相邻的频谱重叠和重复原始频谱无法恢复。变形原因是不够高采样率，是不可撤销的，并作为走样而闻名。这一观察是奈奎斯特采样定理，各国的基础：一个频带有限的连续时间信号的最高频率与内容的B赫兹，（带宽），可以从其规定，回收样本取样速度呋喃乙每样本第二。在实践中采样是通过使用一个电子开关，使电容器充电，或下到一次，如图2所示的TS秒每输入电压水平。的采样和保持信号可以被建模为一个过滤器，输出的矩形脉冲响应，并与冲动火车采样的输入信号。

对于数字信号处理，从采样和保持连续振幅样品进行量化成n位二进制数对应。对于量化到N位，信号的幅度范围分为2n个离散的层次，每个样品被量化到最近的全tization级别，然后映射到二进制代码分配到这一水平。图3说明了信号转换成4离散程度量化。量化是一个多到一的映射，因为所有的值范围内的连续下跌的一个量化带映射到乐队的中心。模拟样品之间的XA（米）及其量化值映射x（M）可表示为

其中Q[?]是量化功能。

一个quantiser性能是衡量信号与量化噪声比SQNR每比特。量化噪声定义为

现在考虑一个具有±V电压幅度范围n位量化。量化步长Δ=2V/2n。假设量化噪声是零均值的±Δ/2幅度范围内，我们可以表达的噪声功率为统一的程序

其中fé（五（米））=1/Δ是统一的概率密度函数的噪声。[2]利用公式（9）信号与量化噪声比为给予

其中P信号是平均信号功率，是在V2的峰值功率信号的平均信号功率P信号分贝的比例。所以从方程（10）每一个模拟附加位提高到6分贝数位转换器的信号对量化噪声比结果

(2)

数字调制是数字符号，其中成波形的通道与兼容的特点，转化的过程。在基带调制的情况下，这些波形通常采取的形脉冲形式。但在带通型脉冲调制情况下，一个正弦调制称为载波，或只是一个载体，为无线传输的载体转化为传播到所需的目的地，一个电磁（EM）的领域。有人可能会问，为什么要使用的基带信号的无线传输的载体。答案如下。通过对电磁场的空间传输是完成了与使用的天线。天线的大小取决于波长λ和应用。用于蜂窝电话，天线的面积，其中波长等于C通常λ/4/F和C时，光的速度，是3×1.08/秒考虑派（六=3000赫兹说）耦合到天线无载波直接基带信号。如何将大的天线必须是什么？让我们大小尺寸作为天线使用的λ/4电话行业标准的。对于3000赫兹的基带信号，λ/4=2.5×104米≈15英里。要发送3000Hz的信号通过空间，无载波调制，一个跨越15密尔将需要天线。但是如果基带资料首次在一个较高频率的载波调制，例如，一个900兆赫的载体，将相当于天线直径约8厘米。出于这个原因，运营商或带通调制波是所有涉及无线传输系统的基本步骤。

带通调制可以在信号传输提供其他重要的利益。如果有一个以上的信号采用了单一的通道，可用于调制分开不同的信号。这样的技术如频分复用而闻名。调制可以用来最大限度地减少干扰的影响。这种调制方案一类，扩频调制，相关特征研称，要求系统的带宽远远高于最低带宽将重新由消息quired大。调制也可以用来在一个频段的信号在设计要求，如滤波和放大，可以很容易满足。就是这种情况时，射频（RF）信号转换为中频在一个接收器（中频）。

带通调制（模拟或数字）是其中一个信息信号转换为正弦波过程;数字调制，这样一个历时t正弦被称为一个数字符号。正弦波刚刚三个可以用来区别于其他血窦其特点是：振幅，频率和相位。所以带通调制可以被定义为过程，在这一幅度，频率或相位的RF载波，或它们的组合，是多种多样的信息依据进行传输。该载波调制的一般形式是带通滤波器可提供信号传输等重要的利益。如果有一个以上的信号采用了单一的通道，可用于调制分开不同的信号。这样的技术如频分复用而闻名。调制可以用来最大限度地减少干扰的影响。这种调制方案一类，扩频调制，相关特征研称，要求系统的带宽远远高于最低带宽将重新由消息quired大。调制也可以用来在一个频段的信号在设计要求，如滤波和放大，可以很容易满足。就是这种情况时，射频（RF）信号转换为中频在一个接收器（中频）。

其中A（t）是随时间变化的振幅，θ（t）是随时间变化的角度。可以很方便地写

其中ω0是携带的角频率，是阶段。f和ω的条款将分别用来表示频率。当f是使用，在赫兹频率的目的，当ω使用，目的是在每秒弧度的频率。这两个频率参数是由ω=2πf相关。

基本带通调制/解调类型列于图1。当接收器利用了运营商的阶段的知识来检测信号，这个过程被称为相干detec-tion，当接收器不使用这种相位的参考信息，这一过程被称为非相干检测。在数字通信解调和检测的条款往往交替使用，但强调解调波形恢复和检测需要的符号决策过程。在理想的相干检测，在接收端有一个信号到达的每一个可能的原型可用。这些原型波形甚至试图复制射频发射信号的相位在各方面规定。接收器然后说是锁定在输入信号的相位。在解调接收繁殖和集成（相关）与它的原型每个副本的输入信号。根据相干调制tion/解调标题图1列出相移键控（PSK），频移键控（FSK），幅移键控（ASK），连续相位调制（CPM）的，和杂交组合。基本带通调制格式进行了讨论这部分。

非相干解调系统，是指用人而设计的活动，不用的输入信号的相位解调器的绝对价值的知识，所以相位估计不是必需的。所以在非相干相干系统的优点是减少了复杂性，以及付出的代价是增加错误（PE）的概率。图1中的调制tion/解调是在非相干列中列出的类型，DPSK信号，FSK信号，问，中成药，以及混合。类似的连贯列中列出的，我们已经暗示，相位信息不适合非相干接收使用;你如何解释这一事实是有根据的非同相移键控标题形式帐户？事实证明，一个PSK的重要形式，可以作为非相干分类（或差分相干），因为它不要求在与接收到的载波相位参考。这种“伪-PSK和”称为微分云芝（DPSK信号），利用阶段作为当前的符号进行检测前相位参考符号信息。

相移键控（PSK）的开发过程中的深太空计划的初期，云芝现已广泛应用于军事和商业通信系统中。一般解析表达式的PSK

那里的阶段来看，将有M离散值，通常给予

对于二元云芝（BPSK调制）在图2a例如，M为2。参数E是象征能量。T是符号的持续时间，0≤≤吨吨在BPSK调制，调制数据信号的相位偏移的波形硅（T）的两个国家之一，无论是零或π（180?）。图2a中的波形示意图显示了其在符号转换突然典型BPSK的波形相位的变化，如果数据流进行调制的交流和零组成的，就不会有这样的转变在每个突变。信号波形可以表示为载体或在极坐标图相量，向量的长度对应于信号幅度，并为广大M元矢量方向的情况对应于信号的相位在相对于其它M-1信号集。对于BPSK的例子，矢量图片说明了这两种对立的载体180?。信号可以与这样描绘反对向量集合被称为对极信号台。

一般的FSK调制的解析表达式

在长期的频率ωi有M离散值，相期为任意常数。在图2b的FSK波形示意图说明了在典型的符号转换频率的变化。在符号转换数字描绘了从一个频率（音）温柔转移到另一个。此行为是唯一真正的一类特殊的FSK称为连续相的FSK（CPFSK）。在一般MFSK情况下，对不同的音调的变化是相当突然，因为没有规定的阶段是连续的。在这个例子中，男已被选定等于3，对应于（3元）波形类型相同数目;该M=3的FSK的选择已被选中，强调相互垂直的轴。在实践中男，通常是2非零功率（2，4，8，16，...）。信号设置的特点是直角坐标，这样的相互垂直的轴分别代表了不同频率的正弦波。信号可以与这样的特点相互垂直的向量集合被称为正交信号。并非所有的FSK信号是正交的。对于FSK信号设置，在达到这一标准的过程中，出现的条件对之间的间距设置的铃声。

对于图2c的要求例如，一般的解析表达式

其中振幅任期将有M离散值，相术语是任意常数。在图2c，男已被选定等于2，对应两种波形。图中的波形要求素描可以描述一个雷达传输的例子，那里的两个国家将信号幅度和零。矢量图片利用相同的相位幅度PSK的例子为极坐标。在这里我们看到一个向量对应于最大振幅状态，并在相应的起源状态点的振幅。问二元信号（也称为通断键控）是在无线电报用在本世纪初最早的数字调制方式之一。不再是简单的要求广泛应用于数字通信系统中使用，所以它不会在这里详细论述。对于ASK和PSK的（硬软件），例如，在图2d组合。一般解析表达式

说明了两者的信号幅度和相位一词长期索引。该机构APK二维波形图图展示了一些典型的符号同时在过渡期时间和振幅变化。在这个例子中，男已被选定为8，相当于八个波形（8元）。该图说明了一个假想的八矢量信号在相位振幅平面内。四是对在一个向量幅度，和其他四个载体在不同的振幅。矢量的每个分隔45?。当在两维空间M符号，信号在一个长方形的星座排列，信号被称为正交幅度调制（QAM）。

对于每种类型的调制矢量图片图2描述（FSK的案件除外）的特点是在一个平面上的极坐标表示信号幅度和相位。FSK的案件呈正交FSK和特点是在直角坐标空间，每个代表一个音的频率从正交调M元集（cosωit）轴。

9(1)

麦克斯韦方程是在真空中完成电磁场相对论的描述。最基本的公式，实际上是有用的是矢量波动方程，

其中c是光速。大多数时候我们将计算一个单色场。然后我们可以分离出来作为一个乘法因子的矢量波动方程的时间依赖电子jωt写K表=ω/炭，离开矢量亥姆霍兹方程

向量的亥姆霍兹方程的最简单的解决方案是一个矢量平面波，

其中k是一个固定的向量，波矢，和E0（可能是复杂的）是极化矢量，一起定义偏振面。的K向量的长度k称为传播常数，等于ω/角在电流的方向是在各向同性培养基K相同，但没有必要在一个光学各向异性之一，所以它是分开的Poynting矢量体育定义

到目前为止我们只考虑在真空中传播，这是一个很好的近似在空气中传播，但不适合用于玻璃之一。电磁介质的材料是非常复杂，因为有1022scatterers/cm3。幸运的是大多数情况下，它们的影响也近似平均场理论，预言的主要作用是在传播速度的变化。进入一个平面波通过一个平面上的材料中仍然是一个平面波具有不同的K和E0。在一个物质媒介，在光的传播速度v=的C/全该常数n，折射率，是由，其中ε是介电常数材料在光的频率。（这实际上，其中μ为相对磁导率，但几乎总是一μ在光学。）

在吸收介质中的折射率是复杂的。时间中期卦rantees不变性的时间频率不能改变，所以在中k是不同的，新的k是kmedium=nk0，其中k0为真空值。在实际操作中，对K下标几乎都是有可能下降，除非出现混乱，k是指采取的传播媒介正在审议中的常数。

有一个或两个值得关注这里细点。之一是不与ωn是，作为分散这种现象称为常量。除了利用不同颜色的光有不同的行为，这将导致一个时间调制信号失真。在载波相位传播速度，但是信封而传播，大约在形状不变，在组速vg，鉴于

这样对于传播距离短，只需把在不同频率成分的过境时间差Δt比脉冲宽度τ少。在相反的限制，其中Δt的τ时，输出是一个时间傅立叶变换的输入脉冲。这样做的结果是，作为一个光脉冲传播时，它的航母“单周期”就其信封，这是值得如果你建立干涉。

另一点是罚款ε一般是一个张量数量;也不能保证，该材料的响应与施加电场在所有方向相同。关于偏振?造成的依赖导致了有趣的东西，如双折射和梁走了下来，万千。

如果一个平面波遇到两个半无限介电常数N1和N2，如图1所示，飞机接口板，光线反射和部分传输部分。发生了什么物理是这样的：由于平面波有被跨lationally不变的独特属性，我们期望领域由一个事件和一个输入端反射平面波和一个单一的平面波的传播输出端。在接口相匹配的要求，所有的波浪切k个向量是相同的，其中转载了反映组件的反射规律，并Snell的传输组件的法律：

相匹配的要求是几何光学物理基础。如果有米的平行平面接口，钾‖是在所有层的，这样以来（在第j层），我们可以使用相匹配条件得到第j个k层⊥：

这是在光学薄膜理论的重要

对切向和垂直跨越边界场的连续电磁边界条件好，为外地振幅菲涅尔公式，

轻线性极化（即E说谎）在入射面。这架飞机是指通过表面正常氮（无关n）和kinc。在图1是本页面飞机。对于线性极化光垂直入射面，这些成为

这两个极化被称为P和S分别。作为助记符s偏振意味着é伸出入射面。数量R是被称为反射系数和传输系数T。这些菲涅耳系数法对领域的振幅。反射和传输功率比R和T，鉴于

被称为反射率和透光率，分别为。菲涅耳系数有相当简单的对称性质，如果从N1波去到n2R12和T12的系数看，波向相反方向驶来看到R21和T21的，其中

对于T的对称性表达式更复杂，因为他们必须考虑到两种媒体之间的能量守恒的帐户。

特别是眼尖的读者可能已经发现的事实，就是如果θ1+θ2=π/2，（7）分母趋于无穷，所以反相=0。在那个角度sinθ2=sinθ1，所以从斯奈尔定律，tanθ2=n2/n1。这种θi特殊值称为布鲁斯特的角度和记θB。传输的角度π/2-θB，这是布鲁斯特的从N1的N2的角度去成。高度布鲁斯特角入射偏振光是最好的减少平面，多年生的仪器设计师关注现有技术的思考。

激光管的窗口总是在布鲁斯特的角度，以减少通过腔内往返损耗为主。布鲁斯特角的发病率也常用于光谱仪，利特洛棱镜等高精度应用程序使用的线性偏振光，聚焦光束

如果n1n2的，存在一个角度θC，临界角，在那里斯涅尔定律预测，sinθ2=1，所以θ2=π/2：放牧的发病率。它由下式给出

除了那里在菲涅耳系数surds成为虚构的。透射系数趋于零，且反射系数单位圆上的某个地方（反射率是1和E'成为复杂的元素）。

这全内反射（公路运输）是熟悉的人谁举行了一杯水或目光从下方的游泳池表面。它广泛用于反射棱镜。有两件事情要记住在使用国际公路运输：大量的反射相位偏振依赖性，领域延伸事物的表面，即使是没有传播波那里。国际公路货运表面所以必须保持非常干净，有些距离（几个波长）远离任何物体的表面。通过把附近的另一面，是有可能的夫妇通过光的EVA-nescent领域，这种现象称为渐逝波耦合。[4]反射相位代表了相对波传播时间延迟，它是S-偏振波这是延迟最大，因为它在渐逝地区，这需要之间的事件相滑移和反射波更占它（记得从本科电-tricity和吸引力，所以切E和D是连续垂直幅度较大跨越边界）。这种物理推理排序是在保持签署公约直有帮助的，尽管它不可能不犯错。S和P之间的偏振相移δ为

(2)

光偏振是如何体现的光矢量波在实际问题本身的性质。我们所遇到的平面波，它们总是完美的偏振，菲涅尔公式，预测的强度和平面波介质表面留下了两极分化。在这里我们将进入两极分化的测量和处理，以及如何不与它的麻烦。如缓凝剂和法拉第旋转偏振分量是神秘的人很多，但实际上却是相当简单的设备，除非你试图进入他们如何做他们做物理深刻。求真务实的民俗，我们会坚持使用他们的现象，并保持其内部运作相当不错了它。

在光学系统偏振元件的主要用途是控制反射，如太阳眼镜和光纤隔离器，并没有分裂，结合普通分光镜造成重大损失的横梁。

如果您发送通过分析仪的热光，扭动控制环，你可以在相同比例的光线是通过。这仍然是真实的，如果你把任何无损偏振装置排序在它前面，一个波板或一个法拉第旋转不改变两极分化的。所以我们说热光无极。这是一个难题，因为我们知道，任何光场被分解成平面电磁波。由于所有这些波是完全两极化，怎么能热光可无极？

关键是我们真正测量时间平均瞬时极化，而不是两极分化。在任何光线在任何即时点，其实有没有一个明确的é载体，因为如果它没有，它的能量密度为零。在一个非偏振场，虽然，电子商务方向随时间变化非常迅速，改变在阳光的情况下几飞秒完全。在调制频率的角度来看，极化信息不集中在基带的方式是用激光，但涂抹超过数百兆赫带宽的了。这是流传薄即使它的低频率的波动是很难衡量的。

在K-空间上，不同成分的偏振平面波是完全不相关，对任意接近间距。这与热平衡原则上任何关系，你可以用熵最大化的倾向，使由冷到热的能量流始终处于热平衡零协议。

如果我们通过一个质量良好的热光偏振，我们得到高度两极化热光。平面波元件仍处于相不相关的，但现在在同一个波拉-rization国所有。如果这种灯没有遇到任何色散双折射元素，它的极化状态可以修改，但它仍将高度两极化。它可以改变achromatically极化，如公路运输菲涅尔rhombs元素，让我们可以有一个明确的圆形或椭圆偏振热光。

还有一个属性，需要在这里强调为圆极化，既然有这么多有用的依赖于它的偏振效应：在反射的螺旋度变化的迹象。左圆极化反射成为权利的通知，反之亦然-E的不断兜兜同样的方式，但传播方向扭转，所以螺旋度也逆转。这是普通螺丝在镜子也被视为真正的线程，所以它没有什么太神秘。虽然线性极化可以在修改从斜反射镜（如果E有一个沿表面正常的组成部分），圆极化只是开关螺旋，在一个非常广泛的入射角度。

我们常常形容为两个正交偏振态。对于线性极化，它只是意味着垂直，但对于圆形或椭圆形的情况？通过正交偏振干涉的想法是，他们的任期是零，也就是说

椭圆形的两个正交极化所以当他们的偏心率相等，则其helicities是相反，他们的主要轴线垂直。这是一个重要的，因为我们将看到，当我们到达琼斯演算，无损极化设备不正交态混合在一起，他们将得到改变，但将保持正交，一路过关斩将。一个例子是四分之一波片，接着转成正交线偏振系统蒸发散正交圆偏振，但它仍然是真实的，甚至少得多，如表现良好单模光纤系统

偏光镜允许一极化光通过它传递更多或更少unattenuated，同时吸收或分离出正交极化。任何效果趋于分离不同偏振光可用于：各向异性导电，菲涅尔反射，折射双，走离，以及不同的临界角为O-和E-射线（双折射有关，当然）。偏光片是从不完全有选择性的，也不是无损，他们的两个优点在特定波长的基本的数字是在允许的极化损耗和开/关比两个相同的偏振片，对齐与交叉，与非偏振源测量。最好的达到5％或更少的损失和打开/关闭105个甚至更多的比例。

连接的介电常数与电位移D电场E，

而且对于线性材料张量数量（张量各向同性材料是平凡的，只是ε倍的单位矩阵）。张量可以减少到对角线的形式通过选择正确的坐标轴，轴的对角化ε被称为材料的主轴;对称性要求，他们在这种情况下正交。折射率也可能取决于两极分化，但不是一个张量，因为它不表示一个线性关系

一些常见的双折射晶体光学材料是石英，蓝宝石，方解石（碳酸钙）和拉伸塑料薄膜，如聚（乙烯醇）（聚乙烯醇）或萨兰包装。所有这些连同其他大多数常见的双折射材料，是单轴，他们三个指标两个是相同的;光偏振平面它们定义是一个普通的射线，或o-射线，所谓的，因为它不会做任何事情奇怪。第三个指标可能会更大（正面单轴）或小于的O-射线指数（负单轴），如果E有一沿三方向的分量，奇怪的事情发生，使光束被称为非寻常光，或电子邮件射线。事情变得陌生和更少的双折射材料和双向吸收的相关性，所以我们会坚持使用的重要情况：无损单轴材料。横向电磁场这意味着各向同性介质为平面波，电子，H和k是始终相互垂直，而在于Poynting矢量总是沿着光（Poynting矢量方向的能量定义进去）。这些东西都不是双折射材料，在这里我们只有较弱的条件了D，B和K是相互垂直的真实，因为是例如é，H和学，实际指数E光的变化看与角度，除非定义的普通轴，为平面光才可以通过电子邮件传播谎言正是沿着光轴。传播矢量k定义了一个椭球（其中x，y和z是主轴）

在折射率n=k/k0给定的电子射线经历各不相同，其传播方向。去甲肾上腺素的极端值（在O-射线指标均无）当k为沿光轴，当k为垂直于光轴。有一个在文学马虎很多，与通常被统称为东北，而东北和真之间不等。

光遇到一个双折射材料表面被分成两个线性偏振元件在不同方向上分开。相匹配决定了是跨境保留。O型光的行为就好像用的材料是各向同性的指标，所以这是很容易-S是平行光确定了非凡的射线K和S很简单。柯的方向和幅度可以发现，从（3）和相匹配的条件。一旦柯众所周知，S的方向可以容易找到，它是在按K和视神经轴定义的平面谎言，角度θk和θS分离科和S光轴服从

请虽然相术语仍然进出口（伊克?x）的，坚持这一点，不要试图沿着传播的距离计算，由nek0或类似的东西乘以了CON-融合。

如果光速直接倒视轴，电子元件以及没有它，所以材料似乎是各向同性的。这是非常有用，其中的双折射令人厌恶。

迟缓

由于在一个物质的光的相速度的C/N，电子和O-射线在不同阶段的速度传播，所以这两个线性偏振分量沿z行驶会受到尊重每一个其他的数额δ相移，其中

除非传入梁是一种纯粹的电子或o-射线，这将改变导致两极分化。这种现象被称为迟缓，是波片的基础。迟缓通常规定在纳米，因为身体是一个时间延迟Δt的相移，导致δ=ωΔt，相反如在菲涅耳菱体，这几乎是一个独立的波长反射阶段。

双折射

进入一个斜梁从各向同性介质这种材料分成两束，因为不同的折射率，使由Snell的不同角度折射定律。这种现象称为双折射（这是什么双折射手段，当然）。

10（1）

激光是一种“光放大受激辐射”的缩写。[1]激光产生远，远离了光通信的光最好的一种。

?理想的激光灯是单波长只。这是关系到材料的使用是在激光分子特征。它在形成平行光束，并在单一阶段。也就是说它是“连贯”。

?可调制激光器（控制）的很精准。

?激光可以产生相对较高的功率。事实上某些类型的激光可以产生千瓦。在通信应用中，功率半导体激光器可达20毫瓦可用。这是许多倍的功率比LED可以产生。其他半导体激光器（如用于“泵”的光放大器）的输出可达250毫瓦。

因为激光灯?是并行生产的梁，高比例（50％至80％）可分为光纤传输。

有缺点但是：

?相当昂贵的激光器通过与LED的比较。（最近的发展已经帮助了很多。）的事情，导致激光具有很高的成本是，在长距离应用的温度控制和使用的激光器输出功率控制是需要一个。保持一个稳定的温度控制激光阈值和功率控制确保探测器可以看到一个稳定的信号。这些都需要增加成本。

一个“珀尔帖效应”[2]冷却器/加热器通常用来保持温度稳定。这也需要一个热敏电阻温度测量装置。

要控制权力的pn结二极管探测器通常打包带激光测量所生产电力和（通过一个反馈回路）控制激光器的偏置电流。

这些都需要电子逻辑操作。

?该波长的激光产生的是一个用来建立它和它的有形建筑的材料特性。你不能只是说“我想X上的波长激光”，或者更确切地说，你可以说这一切你喜欢，你就不能拥有它。激光必须单独为每个波长他们将使用而设计的。

可调谐激光器的存在，并开始成为商业上可用，但可用的调谐范围比较窄和调整是相当缓慢。

?调幅使用模拟信号是最困难的，因为激光器的激光输出信号的功率一般不与输入信号功率的线性关系。也就是说在光线的变化产生不匹配的源信号的幅度变化。但是最近的德韦在激光设计的发展情况作出了模拟调制（特别激光器）一个实用的技术。它也可以调节信号后，离开与设备激光称为“外部调制器”。[3]线性调制是尽可能与许多类型的外调制器。